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2009-01-19 瀏覽數：4275
圖3顯示了攻角分別為-4°、-6°、14°和16°時的分離流場。在定常計算過程中，計算表明,當攻角小于14°時,翼型繞流為附著流，繞流流場只發(fā)生局部分離；當攻角大于14°時,在翼型背風面尾緣附近出現明顯的分離流結構,繞流流場發(fā)生大尺度分離升力系數下降；而14°正好是該翼型的失速攻角。以后隨攻角的繼續(xù)增大,分離點逐漸向翼型前緣推進, 分離區(qū)不斷增大,升力系數在16°攻角以后緩慢上升。分離區(qū)內主要由旋轉方向不同的渦體組成,并隨攻角的增加,渦核的強度不斷增大,且渦核逐漸離開背風面擠壓主流場。分析得到的結論與文獻[7]給出的分析結果是相似的。
（a）攻角-4°時翼型周圍速度矢量圖 （b）攻角0°時翼型周圍速度矢量圖
（c）攻角6°時翼型周圍速度矢量圖 （d）攻角14°時翼型周圍速度矢量
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